前回、すっきりと見やすくしたSchrodinger方程式からスタート。

d²u/dξ² + ( λ - ξ² ) u = 0　　　(1)

文字の意味を振り返っておくと、
u(ξ) ： 固有関数
ξ ： 無次元化した位置座標
λ： 無次元化したエネルギー固有値

以下、微分記号を簡単に次のように書くことにします。
u" + (λ - ξ²) u = 0　　(2)

シッフの教科書のレシピに従えば、
まずは、無限遠（ξ→∞）における漸近解を求めます。

ξ→∞にすると、(2)式は、
u" = ξ²u　　(3)

となります。

これを満たす解を求めればよいのですが、
たいていの教科書では、いきなり、ポンと答えが書いてあるだけ・・・
こういうのって、非常にやる気が萎えるんですよね（笑）

大真面目にやろうとすると、どうやるのか僕も分からないのですが、
ここは、dyne流ということで、テキトーにやってみようと思います（笑）

まずは、式(3)をぐっと睨んでみると・・・（別に睨まなくてもいいけど）
２回微分すると、ξが２個前に出てきてるようです。
・・・ってことは、１回微分すると、ξが１個出てくるようなものではないか
と想像できます。

これを式にすると、
u' = ξu　　(4)

こんな感じのものではないかと。（この段階では、あくまでも推測）

この式は、真面目にやっても、解けます。
つまり、du/u = ξdξと変数分離して、両辺を積分すると、
u = u₀ exp　(ξ²/2)　　(5)

という解が得られます。

ところが、この解は数学的にはいいのですが、物理的には正しくない解。
というのは、波動関数は、無限遠でゼロに収束しなければならないのに、
この解は、ξ→∞で発散しちゃってます！

そこで、もう一度元に戻って、
１回微分すると、ξではなく、-ξでもよいのでは？
ということに気づきます。
-ξでも２回掛け算すると、+ξ²になるので。

そうすると、(4)式は、
u' = -ξu　　(4)'

に変わって、解(5)は、
u = u₀ exp　(-ξ²/2)　　(5)'

に変わり、今度は無限遠でちゃんとゼロに収束してくれる解が得られました。

でも、ここまでは単なる推測で解いただけなので、
実際に無限遠でおおもとの式(3)を満たすことを確認する必要があります。

１回微分すると、
u' = -ξ u₀ exp　(-ξ²/2)

再度微分すると、
u" = (ξ² - 1) u₀ exp　(-ξ²/2)

ξ→∞とすると、(3)式を満たすことは明らか。

というわけで、
u = u₀ exp　(-ξ²/2)　　(5)'

は、無限遠での漸近解であることが分かりました。

さらに、係数のところに有限の多項式がかかっても、
無限遠では、有限の多項式よりもexpの方が勝つので、漸近解となります。

無限の多項式でも、場合によっては、expが勝つので、
無限の多項式（無限級数）H(ξ)を導入して、

u = H(ξ) exp　(-ξ²/2)　　(6)

として、次は、Schrodinger方程式(2)を満たす解を探すことにします。
続きは次回。

参考文献：シッフ「量子力学（上）」